L'accélération des particules dans la queue cométaire

2.3 Accélération de particules dans les queues de type I

            S.V. Orlov observé dans le cas des comètes avec des queues de type I, que la valeur 1 + μ ne peut être précisément déterminée par la méthode de Bredihin, ces queues étant presque rectiligne.

            Il a proposé dans ce cas une autre méthode basée sur l'examen de la motion de nodosités ,, "le long des queues. Il est fréquemment observé que dans le noyau de la comète sortir essaims de particules, chacun d'entre eux "repoussé" par le Soleil avec la même force. Ces essaims se déplacent le long de la queue dans son ensemble, légèrement dilatant et perdre la luminosité vers le bout de la queue. 

            Ces essaims vives ou "nodosités" peut être suivi (en particulier sur les photos) avec une très grande précision et, par conséquent, il est possible de déterminer exactement les deux leurs trajectoires par rapport au noyau et la valeur (1 + μ) de la "répulsion "accélération. En examinant une + μ valeurs de queues de type I, la loi suivante est vérifiée: 

            Les valeurs d'accélération de queues de type I ont la forme: 

                         μ= 1 + 22,3n (2,11) 

                                      où n = 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9. 

            Dans le tableau suivant, il ya certaines valeurs (1 + μ) déterminées expérimentalement dans le mouvement des nodosités ,, "observées dans les queues de commentaire de type I, et l'étendue de la vérification sur la loi mentionnée ci-dessus: 

            Essayons d'expliquer les accélérations des nodosités de gaz. 

            Nous supposons donc que du noyau de la comète fragmentée se détache une particule de gaz "gelé" de masse m et le volume V, qui, sous l'influence de la lande solaire vaporise instantanément. Nous sommes intéressant de savoir comment a été modifié l'accélération de la particule de gaz gelé par vaporisation. 

            Pour la particule de gaz «gelé»:

  mode     (2.12)     où   

            Pour la nodosité de gaz entraîné par évaporation de l' ,,particule de gaz congelés":

    mode     (2.13) 

où  et V_gas = volume des nodosités entraîné par évaporation et de la masse des particules de m-maasse nodosités  évaporé ≈ également masse initiale.

            La différence d'accélération est (2.14):

où V_gas - v ≈ V_gas (le volume de la particule solide est négligeable par rapport au volume de la particule même sous forme gazeuse).

As  (2,15) 

où M = masse moléculaire des gaz et Vm = 22,4 l - volume molaire

                        Puis:   (2,16)

            Particule de ,, gaz gelés" par évaporation sont accélérés en proportion du volume molaire.

            L'origine du facteur 22,4 a été explique en l'expression de nodosités de gaz accélérations. Maintenant nous avons l'intention de démontrer que les différentes accélérations de nodosités de gaz (par exemple, la comète 1908 III) sont une conséquence de différentes masses moléculaires des gaz évaporés. 

            Considérons qu'il existe deux nodosités à la même distance du Soleil (r), qui sont composées de gaz ayant des masses moléculaires différentes (M1 et M2).

Liée au soleil, les accélérations des nodosités seront: 

 (2.17)

 (2.18)

            Dans l'hypothèse M1 <M2 nous sommes intéressés à savoir lequel des deux nodosités seront plus intensément accéléré.

 (2.19)

Pour: M1 < M2     a2 <a1  et r1> r2 (2.20) 

            Le gaz se déplace avec moins de masse moléculaire plus loin du noyau à celle du gaz avec la masse moléculaire plus élevée et, implicitement, celui-ci reçoit une accélération plus forte.