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2.3 Aceleración de partículas en las colas de tipo I
S.V. Orlov observó en el caso de los cometas con colas de tipo I, que el valor 1 + μ no se puede determinar con precisión por el método de Bredihin, estas colas de ser casi rectilíneo.
Propuso en este caso otro método basado en el examen de la moción de ,, Nudosidades "a lo largo de las colas. Se observa con frecuencia que desde el núcleo del cometa salir enjambres de partículas, todas ellas "rechazado" por el Sol con la misma fuerza. Estos enjambres se mueven a lo largo de la cola como un todo, un poco de dilatación y perder brillo hacia la punta de la cola.
Tales enjambres brillantes o "nudosidades" pueden siguieron (especialmente en las fotografías) con una precisión muy alta y, en consecuencia, es posible determinar exactamente tanto en sus trayectorias en relación con el núcleo y el valor de (1 + μ) de la "repulsiva "aceleración. Examinando 1 + μ valores de tipo I colas, la siguiente ley se determina:
Los valores de aceleración de tipo I colas tienen la forma:
1 + μ = 22,3n (2.11)
donde n = 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9.
En la tabla siguiente hay algunos valores (1 + μ) determinado experimentalmente en el movimiento de ,, Nudosidades "observadas en las colas de comentario de tipo I, y el alcance de la comprobación de la mencionada Ley:
|
Cometa |
No. de Obs. |
1+μ |
Multiplicidad |
|
1892 I |
5 |
45,5 |
( 1+ ) :2=22,8 |
|
1899I |
5 |
22,5 |
( 1+ ) :1=22,5 |
|
1903IV |
6 |
86,8 |
( 1+ ) :4 =21,7 |
|
1908III |
16 |
66,4 |
( 1+ ) :3=22,1 |
|
1908III |
16 |
87,8 |
( 1+) :4=21,9 |
|
1908III |
16 |
155,4 |
( 1+ ) :7=22,2 |
|
1908III |
9 |
160,4 |
( 1+ ) :7=22,9 |
|
1908III |
9 |
200 |
( 1+ ) :9=22,2 |
|
1910I (Halley) |
20 |
66,5 |
( 1+ ) :3=22,2 |
|
Mean ( 1+ )=22,3n |
|||
Vamos a tratar de explicar las aceleraciones de las nudosidades de gas.
Por lo tanto, suponemos que del núcleo del cometa fragmentado se separa una partícula de gas "congelada" con m masa y volumen v, que bajo la influencia del brezal solar vaporiza instantáneamente. Nos interesa saber cómo se ha modificado la aceleración de la partícula de gas congelado por vaporización.
Para la partícula de gas "congelada":
de modo 
(2.12) donde 
Para el nodosity gas producido por la evaporación del ,, "partícula gas congelado:
de modo 
(2.13)
dónde 
y Vgas = volumen de nudosidades provocado por la evaporación y la masa de la partícula-m inicial ≈ masa nodosity también evaporado-m.
La diferencia de la aceleración es (2.14):
donde Vgas - v ≈ Vgas (el volumen de la partícula sólida es insignificante en relación con el volumen de la misma partícula en forma gaseosa).
Como 
(2.15)
donde M = masa molecular de gas y Vm = 22,4 l - volumen molar
Entonces: 
(2,16)
Partículas de ,, "gases congelados por evaporación se acelera en proporción al volumen molar.
El origen del factor 22,4 se estableció en la expresión de nudosidades gas aceleraciones. Ahora tenemos la intención de demostrar que los diferentes aceleraciones de nudosidades de gas (por ejemplo, el cometa 1908 III) son una consecuencia de diferentes masas moleculares de los gases evaporados.
Consideremos que hay dos Nudosidades a la misma distancia desde el Sol (r), que se componen de gases con diferentes masas moleculares (M1 y M2).
En la hipótesis de M1 <M2 estamos interesados en saber cuál de los dos Nudosidades se aceleró más intensamente.
En relación con el Sol, las aceleraciones de las nudosidades serán:
(2.17)
(2.18)
(2.19)
Por: M1 < M2 a2<a1 r1>r2 (2.20)
El gas con menos masa molecular mueve más lejos del núcleo que el gas con mayor masa molecular e implícitamente este último para crear una aceleración más fuerte.
